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插入式電磁流量計(jì)測量方式及原理  三十二

2．3．2插入式電磁流量計(jì)管內(nèi)速度分布與平均流速

1．速度分布

在管道橫截面上流體速度軸向分量的分布模式稱為速度分布，這是由于實(shí)際流體都具有粘性而造成的。一般的規(guī)律是，越靠近管壁，由于流體與管壁的粘滯作用，流速越小，管壁上的流速為零；越靠近管中心，由于流體與管壁的這種粘滯作用越小，流速就越大，管道中心的流速達(dá)到最大值。

管內(nèi)的流動(dòng)狀態(tài)不同，所呈現(xiàn)的流速分布也不同。人們?cè)陂L期的生產(chǎn)實(shí)踐中對(duì)管內(nèi)流體的速度分布做了不少研究，提出了很多流速分布模型。其中，比較簡單的流速分布模型為：

層流流動(dòng)時(shí)：

紊流流動(dòng)時(shí)：

從上面兩式可以看出，在層流狀態(tài)下，流速分布是以管道中心線為對(duì)稱軸的一個(gè)拋物面。在紊流狀態(tài)下，流速分布是以管道中心線為對(duì)稱軸的一個(gè)指數(shù)曲面。

值得注意的是，如上圖這樣的典型的管內(nèi)流速分布，是指充分發(fā)展了的管內(nèi)

流動(dòng)所具有的流速分布，也就是說，管內(nèi)流體只有在通過足夠長的直管段以后才

能形成上述分布情況。

電磁流量計(jì)